讓我們看一下傳輸線的公式和等效電路。

（1）阻抗而非電抗。

電抗是指電流（一個電感器）或電壓（一個電容器）的變化的反向分量-單個分量。傳輸線具有\ $ R，L \ $和\ $ C \ $分量-阻抗是電壓相量與電流相量之比。

（2）為\ $ 50 \ Omega \ $，因為每單位長度的電感與電容之比產生該值。由於\ $ R << j \ omega L \ $和\ $ G \至0 \ $，這些值可以忽略，因此表達式可簡化為\ $ \ sqrt {L / C} \ $（與頻率無關）。

（3）不，但是通常最好保持標準。您可能會發現很難找到適合您的\ $ 167 \ Omega \ $傳輸線的連接器。還有很多信息可用於在PCB等上設計標準傳輸線。我書中的魔術數是376.73031 ...自由空間的阻抗。現在如果沒有那個，我們將生活在另一個世界中。

（4）返回公式。在低頻下，由於電感的電抗很小，\ $ R \ $可能很重要。在很高的頻率下，介電損耗可能會變得很大。

^{模擬此電路 –使用 CircuitLab sup>}

每個電感器用於限制電容器的充電速率。但是，隨著我們將線路分成越來越多的部分，電感器和電容器各自變小。那麼，它們的數量重要嗎？我們可以選擇將傳輸線分成任意段，從一個到無限。因此，我們可以任意減小電容器和電感器。

因此，這些電感器和電容器的值一定無關緊要。確實，只有電感與電容的比率才是重要的，因為隨著傳輸線的劃分，這不會改變。而且，如果特性阻抗在分割線時不發生變化，那麼隨著我們將其加長，其特徵阻抗也就不會發生變化。

在菲爾所說的話中加上：

現在想像一下，在這個長電感和電容器鏈中，一切都始於0伏和安培，然後在一端加一個電壓。電感器減慢電容器充電速度的方式將流過穩定的電流，該電流與您輸入的電壓成正比。由於您有一個電壓和一個與該電壓成比例的電流，因此可以將兩者除以得出抵抗這條無限傳輸線的模仿。實際上，對於理想的無限傳輸線，您無法從外部分辨出傳輸線與電阻之間的差異。

但是，這僅在電壓階躍可以持續向下傳播時才有效。傳輸線。但是，這就是 aha i>的時刻，如果您有一條短線，但在其一端放置了一個具有特徵電阻的電阻，則它的另一端將看起來像是無限的傳輸線。這樣做稱為終止 i>傳輸線。

吉姆回答得很好。但是，要擴展一些，請執行以下操作：

2）50歐姆是50歐姆（一種）。材料的介電常數與頻率略有相關。因此，您為1 GHz選擇的走線高度和寬度在10 GHz時的阻抗會稍有不同（如果您需要擔心差異，您可能已經知道差異了！）

4）如果使用標準PCB FR4材料，介電損耗將成為0.5至1 GHz附近的問題。但是，當您使用更高的電流線時，電阻確實變得很重要。例如：如果您在1英寸長的1盎司銅上走了6 mil寬的導線，則有1 Amp的電阻，則電阻為.1歐姆。您將在大約60C的溫度下下降約0.1V。如果不能承受0.1V的壓降，則需要明顯地加寬走線或加粗銅。

根據經驗，如果長度小於1英寸，則可以忽略大多數直流電阻

有一個簡單的揮手解釋，為什麼（理想）傳輸線的有效阻抗是恆定的。其他解釋使我們對如何在傳輸線模型中“選擇” Li和Ci感到困惑。這些李和慈到底是什麼？

首先，一旦我們說“傳輸線”，我們就在談論長電線。多久？長於沿線傳輸的電磁波的長度。因此，我們談論的是非常長的線（英里和英里）或非常高的頻率。但是，相對於跡線長度的波長概念至關重要。

現在，正如人們所提到的，一條跡線具有一定長度的電感per，相應地，一定的電容再次與length成正比。這些L和C分別是電感和電容每單位長度。因此，線段的實際電感為L = L *長度；對於C也是如此。

現在考慮正弦波進入軌跡。波以光速傳播（特別是電介質/空氣介質，約為150ps /英寸）。在每時每刻，特定的電荷偏差（波形）與一段等於該波相應長度的導線相互作用。較低的頻率具有較長的波長，而較快的頻率分量具有成比例的較短長度。那麼，我們有什麼？更長的波會“看到”更長的軌跡，因此會產生更大的L和更大的電容C。較短（較高頻率）的波“看到”了較短的有效線長，因此較小的L和C。因此，有效的L和C均與波長成正比。由於線路的阻抗為Z0 = SQRT（L / C），因此L和C對長度的依賴性會抵消，這就是為什麼具有不同頻率的波“看到”相同的有效阻抗Z0的原因。